Материал: Шилов Лабораторный практикум курса обсчей физики Разделы 2012

нансную частоту ωрез (см. (2.2.3) и текст после (2.2.8)) от собственной частоты ω0, или, учитывая экспериментальную погрешность δω′ определения частот, можно приближенно полагать их равными собственной частоте системы ω0?

Вычислите и запишите в табл. 2.2.2 значения периода колебаний Т, циклической частоты колебаний ω и амплитуды колебаний a.

По полученным данным на одном листе постройте две (Uмаг = 0 и Uмаг = 8 В) резонансных кривых a(ω). Оцените по графикам ωрез и сравнить ее с ω′ (см. также формулу (2.2.8)). Оцените по графикам aрез амплитуды в момент резонанса, используя полученные в задании 2 коэффициенты затухания, проверьте, наблюдается ли в эксперименте обратная пропорциональность: aрез 1/β.

хания β1 = 0,01 c−1 и β2 = 0,02 c−1. Можно ли экспериментально заметить различие резонансных частот, если относительная погрешность измерения частоты 1%?

31

4.Как изменится амплитуда в момент резонанса, если коэффициент затухания уменьшить в два раза (считать, чтоβ << ω0)?

5.Коэффициент затухания β = 0,01 c−1. Сколько примерно времени необходимо для установления вынужденных колебаний?

6.Известны значения амплитуды колебаний через десять периодов: a2 и a12. Чему равен логарифмический декремент затухания?

7.Сила трения пропорциональна квадрату скорости. Можно ли утверждать, что амплитуда свободных затухающих колебаний будет экспоненциально убывать во времени?

8.Чему примерно равна добротность колебаний Q, если β << ω0, амплитуда силы равна Fm и отношение амплитуды в момент резо-

нанса к величине сдвига системы из положения равновесия под действием постоянной силы величины Fm равно десяти?

9.При какой частоте амплитуда скорости достигает максимального значения?

10.Вывести формулы, связывающие начальную амплитуду и начальную фазу затухающего колебания с начальным смещением и начальной скоростью.

ЛИТЕРАТУРА

Основная

1.Савельев И.В. Курс общей физики. Т. 1. Механика. М.: Аст-

рель, 2003.

2.Иродов И.Е. Механика. Основные законы. М.: Лаборатория базовых знаний, 2005.

Дополнительная

1.Сивухин Д.В. Общий курс физики. Т. 1. М.: Наука, 1986.

2.Киттель Ч., Найт У., Рудерман М. Механика. Т. 1. М.: Наука,

1983.

32

дающей и отраженной волн приходят в одинаковой фазе, колеблются с максимальной амплитудой, а те частицы, к которым колебания приходят в противофазе, – покоятся. Первые частицы среды образуют пучности, вторые – узлы стоячей волны.

Каждая точка среды совершает гармонические колебания, описываемые в одномерном случае (например, колебания струны) выражением:

ξ(x,t)= A(x)sin(ωt +α),

где ξ(x,t) – смещение точки среды с координатой x в момент времени t; A(x) – амплитуда колебаний в этой точке; ω – частота этих

колебаний; α – начальная фаза. Поскольку предполагалось, что накладывающиеся волны – гармонические, логично будет предположить, что и зависимость амплитуды от координаты тоже будет гармонической функцией. Таким образом, приходим к следующему виду уравнения стоячих волн:

ξ(x,t ) = A0 sin(kx +ϕ)sin (ωt +α),

где k – волновое число, связанное с длиной волны λ соотношением k = 2πλ .

Непосредственный вид стоячих волн зависит от так называемых граничных условий, которые определяются физическими условиями на границе колеблющейся среды. В случае колебаний струны возможны следующие варианты.

1. Жестко закрепленный конец (возьмем его координату за x0) – физически это означает, что эта точка не может колебаться. Таким образом, граничное условие можно записать в виде ξ(x = x0 ) = 0 .

2. Свободный конец – означает, что среда в этой точке не испы-

анты жестко закрепленного и свободного конца на практике практически нереализуемы и, как правило, соответствующие им граничные условия являются приближенными. При этом если свободный конец при некоторых технических ухищрениях можно реализовать (например, поместив установку в вакууме и невесомости и исключив влияние каких-либо силовых полей), то жесткое закреп-

34

ление невозможно теоретически, в силу невозможности существования абсолютно твердых тел (например, оно противоречит теории относительности).

Это приводит нас к следующему условию.

3. Условие, когда имеем полусвободный конец. Физически это означает наличие связи между деформациями и смещением, т.е. гра-

ничному условию вида ∂ξ∂x = rξ. Наглядной моделью является закре-

пление через пружину к абсолютно жесткому креплению, тогда роль коэффициента связи r будет играть жесткость такой пружины.

В закрепленной с обоих концов струне при распространении в ней поперечных колебаний устанавливаются стоячие волны, причем в местах закрепления струны располагаются узлы. Вследствие этого в струне возбуждаются колебания только таких частот, при которых на длине струны l укладывается целое число полуволн. Отсюда следует условие:

Учитывая связь длины волны колебаний с частотой ν и скоростью распространения волны υ, можно записать:

Частоты νn называются собственными частотами колебаний струны.

Самая низкая собственная частота ν1 = 2νl называется основной,

или основным тоном. Более высокие частоты, кратные ν1 , назы-

ваются обертонами, или гармониками (n = 2 – первый обертон; n = 3 – второй и т.д.).

Рассмотрим струну. Выделим малый элемент струны шириной dx. На этот элемент (рис. 2.3.1) слева действует сила натяжения F, вертикальная проекция которой на ось ξ равна:

Аналогичное выражение для проекции силы (только со знаком «+») можно записать и для правого конца элемента 12.

35