Материал: Лекции по термодинамике неравновесных систем. Пармон

дов из СО2 и воды в ходе фотосинтеза растений с последующей деградацией продуктов фотосинтеза вновь до СО2 и воды, например, в процессах дыхания в рассматриваемом организме. При этом привнесение отрицательной энтропии происходит только в момент электронного возбуждения молекулы хлорофилла в фотосинтезирующем организме за счет поглощения этими молекулами носителей «свободной энергии» – квантов солнечного света, что обеспечивает возможность протекания первичных реакций фотосинтеза с образованием энергоемких веществ. Все происходящие далее биохимические процессы в живых организмах являются самопроизвольными, носят необратимый характер и идут только с увеличением энтропии. Отметим, однако, что уменьшение энтропии в живом организме за счет первичных актов фотосинтеза с избытком компенсируется увеличением энтропии в процессах генерации световых квантов в ходе термоядерных реакций на Солнце. Таким образом, выполнение второго начала термодинамики обеспечивается и для явления жизни, однако при этом необходимо рассматривать всю Солнечную систему в целом.

Уменьшение энтропии живых систем в ходе усвоения (ассимиляции) энергонасыщенных пищевых веществ и / или энергии солнечного света сопровождается одновременно увеличением потенциала Гиббса этих систем. При этом приток «отрицательной» энтропии извне используется не только на увеличение организованности живых структур и одновременную потерю статистической «организованности» ассимилируемых пищевых веществ. Как будет видно из § 2.6, основой жизнедеятельности организмов является на самом деле динамическая диссипация энергии при деградации пищевых веществ, обеспечивающая высвобождение необходимой организму «свободной энергии».

В абиогенных химически реакционно-способных системах уменьшение энтропии можно достичь, например, за счет генерации внутри системы энергоемких частиц электролизом (за счет «свободной» энергии электричества) или светом (фотолизом), а также достаточно интенсивным обменом с внешней средой веществом или теплотой.

21

1.2.2. Неравновесные системы с изотропными и постоянными во времени температурой и давлением. Значение величины diS для однородной гомогенной системы при наличии химических превращений

Неравновесные системы с изотропными и постоянными во времени температурой и давлением представляют собой простейший случай реальных неравновесных систем. Примерами таких систем являются открытые или замкнутые системы, где протекают неинтенсивные химические реакции, в которых молекулы исходных реагентов, продуктов и промежуточных соединений – интермедиатов – могут рассматриваться в качестве термализованных.

Найдем diS в таких открытых системах при наличии процессов, приводящих к изменению химического состава системы.

Если внутри открытой системы достигнуты изотропность и равновесие в отношении распределения температуры и давления (но не химического состава системы) и процессы обмена со средой протекают равновесно, то общее изменение энтропии такой системы, как было постулировано, описывается выражением

dS = diS + deS.

В условиях замкнутости системы (т. е. при отсутствии обмена веществом) deS описывает изменение энтропии открытой системы в результате ее равновесного теплообмена с окру-

жающей средой, т. е. deS = δQ / T. При этом

Величина diS соответствует самопроизвольному возрастанию энтропии внутри системы за счет химических превращений веществ, находившихся исходно в неравновесном состоянии, и возможному совершению при этом работы.

Будем полагать, что система совершает только механиче-

скую работу расширения δW = pdV. В этом случае согласно первому началу термодинамики

22

где dU – изменение внутренней энергии системы. Подставляя в выражение (1.2) соотношение (1.3), получаем

или при фиксированных температуре и давлении diS = –(1 / T) d(U + pV – TS).

Поскольку, по определению потенциала Гиббса, G = U – TS + pV,

при фиксированной температуре и давлении выражение в скобках соответствует изменению термодинамического потенциала Гиббса:

d(U + pV – TS) = dG.

Отметим, что дифференциалы в выражении (1.4) записаны не через дифференциалы стандартных для потенциала G переменных р и Т, как это делают при рассмотрении термодинамического равновесия.

Следовательно, при T, p = const

Выражение (1.5) остается в силе и в случае открытости системы, т. е. возможности дополнительного изменения ее потенциала Гиббса за счет притока или оттока вещества. Поэтому скорость производства энтропии за счет протекания внутренних необратимых процессов

Одновременно

dG / dt < 0,

т. е. при спонтанной эволюции системы, как и следовало ожидать, происходит уменьшение ее потенциала Гиббса dG < 0.

Таким образом, скорость производства энтропии и дис-

социации энергии в открытой системе при постоянных

23

температуре и давлении пропорциональна скорости уменьшения ее свободной энергии (термодинамического потенциала Гиббса).

В соответствии со сделанным предположением в рассматриваемой частично равновесной (по Т и р) системе единственной причиной необратимости, а значит и уменьшения ее потенциала Гиббса (dG < 0) и увеличения энтропии за счет внутренних процессов (diS > 0), являются химические реакции, самопроизвольное протекание которых приводит к изменению химического состава системы и соответствующему совершению работы.

При протекании в системе стехиометрического химического превращения ij термализованных веществ-реагентов Аα, описываемого реакцией

∑νijαAα ∑νjαAα

αα

ихарактеризуемого значением сродства Arij и скорости vij, выражение (1.6) преобразуется к виду

т. е. движущей силы этой химической реакции.

Таким образом, скорость производства энтропии в сте-

хиометрическом химическом процессе пропорциональна произведению значений движущей силы процесса (химического сродства реакций) и скорости реакции.

Неравенство (1.7) является обязательным для всех термически инициированных элементарных процессов и свидетельствует о том, что направление самопроизвольного протекания элементарного химического превращения совпадает со знаком текущего значения сродства для этого превращения.

Очевидно, что при протекании в системе одновременно нескольких элементарных превращений

24

где суммирование ведется по всем реакционным группам. Коэффициент 12 использован во избежание повторного учета

происходящих реакций при суммировании по двум индексам.

1.2.3. Термодинамическое сопряжение процессов

Пусть в системе одновременно протекают две стехиометрические брутто-реакции, реализуемые за счет некоторой совокупности элементарных химических реакций. Обозначим эти брутто-реакции индексами Σ1 и Σ2. Очевидно, что при условии стехиометричности брутто-превращений выражение для diS / dt можно записать без привлечения к рассмотрению элементарных реакций:

При этом неравенство (1.9) может выполняться не только при

ArΣ1vΣ1 > 0 и ArΣ2vΣ2 > 0,

но и, вообще говоря, при

ArΣ1vΣ1 > 0, но ArΣ2vΣ2 < 0.

Однако в последнем случае обе брутто-реакции обязаны быть взаимозависимыми. В рассматриваемом случае первую реакцию, способную в соответствии с требованиями термодинамики протекать самопроизвольно, называют сопрягающей, а вторую – сопряженной к первой. В гл. 2 показано, что сопряжение реакций возникает обычно только в ситуации, когда брутто-процессы состоят из набора элементарных стадий с общими для брутто-реакций интермедиатами, не входящими непосредственно в запись стехиометрических бруттопревращений.

Именно термодинамическое сопряжение двух процессов позволяет сопряженной реакции протекать, в принципе, даже в таком направлении, когда величины ArΣ2 и vΣ2 для бруттопроцесса обладают разными знаками, т. е. когда осуществле-

25