Материал: Иванов. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Скачать файл

Заказать новую работу

Внимание! Если размещение файла нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Переменные невихревые магнитные поля Тесла 3-ого порядка переменности вокруг сферы

Название полей Тесла 3-ого

Формула определения поля

порядка переменности; ранг поля

Невихревой Тесловский векторный

1 1 U

2 r,

≤ R

магнитный потенциал сферы 3-ого

○

∂

A 3 (t )=

30 c

Q 2 (t )

порядка переменности, [Тл м];

∂t

внутри сферы

1 1

U○R○

> R○

8 c

k =

снаружи сферы

Индукция скалярного Тесловского

1 1

≤ R

магнитного

поля

сферы 3-ого

○

(t )= A

(t )=

6 c

(t )

порядка переменности, [Тл];

T 2

1 1

U○R○

> R○

внутри сферы

2 c

k =

снаружи сферы

Поле плотности Тесловского тока

1 1

≤ R

смещения

3-ого

порядка

○

3 c

∂

(t )= A

= B

(t )

];

1 1

= −

переменности [А/м

T 3

U○R○

> R○

∂t

внутри сферы

k =

снаружи сферы

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Переменные невихревые электрические поля Тесла 4-ого порядка переменности вокруг сферы

Название полей Тесла 4-ого

Формула определения поля

порядка

переменности; ранг

поля k

Невихревой

переменный

4 r,

≤ R

Тесловский

векторный

○

Q 4

(t )=

840 c

электрический

суперпотенциал

U○R○

> R○

сферы

4-ого

порядка

переменности, [В м];

144 c

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Переменный

Тесловский

≤ R

скалярный

электрический

○

UT 4

потенциал сферы 4-ого порядка

(t )= Q 4 (t )= 120 c

U○R○

> R○

переменности, [В];

внутри сферы

24 c

k =

снаружи сферы

Переменная

напряженность

− 1

2 r,

≤ R

Тесловского

невихревого

○

∂

E 4

(t )= − Q 4

= −UT 4

30 c

= −

A 3 (t )

электрического

поля

сферы 4-

∂t

ого порядка переменности, [Тл];

−

○

> R

8 c

○

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Поле

переменной

объемной

1 ε0

2 ,

≤ R

плотности Тесловского заряда 4-

∂

ρT 4

(t )=ε0

UT 4

= −ε0 E 4

6 c

○

ε0

BT 3 (t )

ого

порядка

переменности

ε0

U○R○

> R○

∂t

[Кл/м

];

k =

внутри сферы

2 c

снаружи сферы

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Переменные невихревые магнитные поля Тесла 5-ого порядка переменности вокруг сферы

Название полей Тесла 5-ого

Формула определения поля

порядка переменности; ранг поля

Невихревой Тесловский векторный

1 U

4 r,

≤ R

магнитный потенциал сферы 5-ого

○

∂

A 5

(t )=

840 c

Q 4 (t )

порядка переменности, [Тл м];

∂t

внутри сферы

○R○

> R○

k =

144 c

снаружи сферы

Индукция скалярного

Тесловского

4 ,

≤ R

∂

магнитного

поля сферы

5-ого

○

(t )= A

(t )=

120 c

(t )

порядка переменности, [Тл];

T 4

1 1

U○R○

> R○

∂t

внутри сферы

k =

24 c

снаружи сферы

Поле плотности Тесловского

тока

1 1 U

2 r,

≤ R

смещения

5-ого

порядка

○

∂

переменности [А/м2];

μ0 J 5 (t )=

A 5 (t )= BT 5

30 c

= −ε0

E 4

∂t

внутри сферы

1 1

> R

8 c

○

k =

снаружи сферы

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

Переменные невихревые электрические поля Тесла 6-ого порядка переменности вокруг сферы

Название полей Тесла 6-ого

Формула определения поля

порядка переменности; ранг

поля k

Невихревой

переменный

1 U

6 r,

≤ R

Тесловский

векторный

○

Q 6 (t )=

45360 c

электрический

суперпотенциал

U○R○

> R○

сферы

6-ого

порядка

переменности, [В м];

5760 c

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Переменный

Тесловский

1 U

6 ,

≤ R

скалярный

электрический

○

UT 6 (t )= Q 6 (t )= 5040 c

потенциал сферы 6-ого порядка

U○R○

> R○

переменности, [В];

внутри сферы

720 c

k =

снаружи сферы

Переменная

напряженность

−

4 r,

≤ R

Тесловского

невихревого

○

∂

E 6 (t )= − Q 6

= − UT 6

840 c

= −

A 5 (t )

электрического

поля

сферы 6-

∂t

ого

порядка

переменности,

−

1 1

○

3 r,

> R

144 c

○

[Тл];

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Поле

переменной

объемной

ε0

≤ R

плотности Тесловского заряда

○

∂

6-ого

порядка

переменности

ρT 6 (t )=ε0

UT 6

= −ε0 E 6

120 c

=ε0

BT 5

(t )

ε0

U○R○

> R○

∂t

[Кл/м

];

24 c

k =

внутри сферы

снаружи сферы

Таким образом, последовательное применение законов невихревых ЭМ индукций, т.е. дифференцирование по времени ранжированных кулоновских электрических полей позволило нам получить 6 семейств новых невихревых полей, причем половина этих семейств оказывается невихревыми магнитными полями, неописанными в классической электродинамике Максвелла! В каждом семействе обнаруживается свое силовое (электрическое или магнитное поле), подобное силовому электрическому полю Кулона или силовому скалярному магнитному полю Николаева, но отличающееся от них структурой (рангом). Обратим внимание, что с ростом порядка

переменности полей Тесла ранги силовых полей возрастают и, таким образом, все интенсивнее задействуется энергетика все более дальних окрестностей заряженной сферы,

благодаря вкладу производных по времени высокого порядка от несиловых кулоновских полей высоких рангов.

Полученной совокупности семейств полей Тесла уже достаточно, чтобы выявить некоторые их закономерности:

•Внутри каждого семейства электрических или магнитных полей все поля иерархически строго упорядочены правилами ранжирования. Например:

Q 2 n = E 2 n = −E 2 n

ε0 UT2 n	= ρT2 n ,	где n = 0,1,…,∞
A 2 n+1	= μ0 J 2 n+1

Иванов А.Г. Невихревая электродинамика. Продольно-скалярные ЭМ волны Тесла

•Бесконечная последовательность чередующихся семейств электрических и магнитных полей отражает законы невихревой электромагнитной и магнитно-электрической индукции и формирует функциональный ряд семейств, внутри которого семейства полей упорядочены по порядку их переменности. Например:

∂∂t A 2 n+1 = E 2 n+2 = −E 2 n+2 ε0 ∂∂t BT2 n+1 = ρT2 n+2

∂

= A

∂t

2 n

2 n+1

∂

= B

c2 ∂t

T2 n

T2 n+1

−∂∂t E 2 n = ∂∂t E 2 n = μ0 J 2 n+1

•Ни одно электрическое или магнитное поле Тесла не удовлетворяет классическому волновому уравнению, но, однако, все поля Тесла удовлетворяют волновым уравнениям «со смещенными индексами порядка переменности»:

−

∂2Q 2 n

= 0

2 n+2

∂t2

−

∂2UT2 n

= 0

∂t2

2 n+2

−

∂2E 2 n

= 0

2 n+2

∂t2

ρT

−

∂2 ρT2 n

= 0

∂t2

2 n+2

−

∂2 A 2 n+1

= 0

2 n+3

∂t2

−

∂2 BT2 n+1

= 0

∂t2

T2 n+3

−

∂2 J 2 n+1

= 0

2 n+3

∂t2

•Кроме того, все поля Тесла удовлетворяют волновым уравнениям «со смещенными индексами порядка переменности» любого более высокого, но четного порядка:

−

∂2k Q 2 n

= 0

2 n+2 k

∂t2k

−

∂2kUT2 n

= 0

∂t2k

2 n+2 k

−

∂2k E 2 n

= 0

2 n+2 k

∂t2k

ρT

−

∂2k ρT2 n

= 0 ,

где n = 0,1,…,∞ , k = 0,1,…,∞

c2k

∂t2k

2 n+2 k

−

∂2k A 2 n+1

= 0

2 n+3+2 k

c2k

∂t2k

−

∂2k BT2 n+1

= 0

c2k

∂t2k

T2 n+3+2 k

−

∂2k J 2 n+1

= 0

2 n+3+2 k

∂t2k

Источник: https://studfile.net/preview/15917575/

Смотрите также:


_Rezonans_napryazheniy
_Ugolov_Process_05
'Fratres' Арво Пярта - молитва в музыке
'Миссия университета' как научно-педагогический концепт эпохи постиндустриального развития
«Досрочные страховые пенсии»
«Характеристика объектов коммерческой деятельности в торговле»
(никита)KUL_T_KL_EKZAMEN
[1 курс] БЖД
[ТЕСТЫ] по гистологии IMK №2