Материал: Диагностика наноматериалов и наноструктур. Акулинин С.А., Проскурина И.С

щий поток, IB (E, Z) – возбуждающий поток, вызванный рассеянными первичными электронами. Тогда можно написать

I(WXY ) I pTN(WXY )(E, EW ) (1 RB ) , (2.7)

где RB – коэффициент обратного рассеяния, Т – пропускание анализатора.

Чтобы проводить количественный анализ на основе формулы (2.7), необходимо знать с требуемой точностью сечение ионизации, выход Оже-электронов и коэффициент обратного рассеяния. Кроме того, нужно точно измерить абсолютные значения тока Оже-электронов. Анализ усложняется и шероховатостью поверхности, которая обычно уменьшает выход Оже-электронов по сравнению с гладкой поверхностью. Поскольку все эти требования нельзя выполнить в условиях обычного лабораторного Оже-анализа, количественный анализ, основанный на теоретическом определении физических величин, пока что практически невозможен. Тем не менее, существует ряд методов, которые делают возможным количественный анализ методом ЭОС.

1. Метод внешних эталонов.

В этом методе Оже-спектры исследуемого образца сравнивают со спектрами эталона, содержащего интересующий элемент с известной концентрацией. Концентрацию эле-

мента α в исследуемом образце N P можно определить по концентрации этого элемента в эталоне N S , пользуясь формулой

(2.7):

46

Важным преимуществом такого метода является то, что не нужно знать сечение ионизации и выход Ожеэлектронов, т.е. все сводится к относительным измерениям. Если состав исследуемого образца близок к составу эталона, то глубина выхода и коэффициент обратного рассеяния выпадают из формулы (2.8), и все сводится к измерению отношения токов. Очевидно, что все сказанное справедливо, если измерения с исследуемым и эталонным образцами проводятся в одинаковых условиях.

Если образец и эталон различаются по составу, то нужно по возможности более точно учесть влияние матрицы на коэффициент обратного рассеяния и на глубину выхода. Кроме того, если из-за различий в матрице изменится форма Ожепика, то высота Оже-пика в дифференцированном Ожеспектре не может служить точной относительной мерой Ожетока.

Коэффициент обратного рассеяния можно оценить, сравнив кривые зависимости выхода Оже-электронов от Ep с теоретическими зависимостями сечения ионизации от Ep или с данными, характеризующими выход Оже-электронов в зависимости от Ep для газов, ибо в случае газов коэффициент обратного рассеяния пренебрежимо мал. Коэффициент обратного рассеяния увеличивается с ростом плотности матрицы и энергии первичных электронов. При наличии данных о коэффициенте обратного рассеяния в форме RB(Ep,Ew,D), где D – массовая плотность матрицы, можно обеспечить достаточную точность для количественного анализа.

2. Метод коэффициентов элементной чувствительно-

сти.

Менее точным, но весьма ценным методом количественного анализа является метод, основанный на введении коэффициентов элементной чувствительности. Полагая, что для каждого элемента можно ввести определенный коэффициент чувствительности, атомную концентрацию элемента Х записывают в виде:

47

где Sα, Sx – коэффициенты относительной чувствительности к элементу α и x.

Очевидно, что, вводя коэффициенты чувствительности, не зависящие от матрицы, мы пренебрегаем изменением обратного рассеяния и глубины выхода в зависимости от материала, и, следовательно, метод, в общем, является полуколичественным. Два важных преимущества такого метода – отсутствие эталонов и нечувствительность к шероховатости поверхности. Последнее объясняется тем, что все Оже-пики одинаковым образом зависят от топографии поверхности.

3. Метод учета коэффициентов выхода.

Интенсивность линии интересующего элемента в этом методе относится не к суммарной интенсивности всех линий, наблюдаемых в Оже-спектре, а к интенсивности линии эталона. Для каждого элемента можно ввести определенный коэффициент выхода D (зависящий от энергии первичного пучка и от матрицы). Коэффициентом выхода называется количество эмитированных Оже-электронов в расчете на один первичный электрон. Атомная концентрация элемента Х рассчитывается путем сравнения интенсивности его линии Iх с интенсивностью линии эталона Iet, измеренной в тех же условиях:

где Dх и Det – коэффициенты выхода Оже-электронов для исследуемого и эталона, соответственно.

В качестве эталона в методе ЭОС обычно используется серебро (линия MVV, Em = 354 eV). Значения коэффициентов

48

выхода для каждого элемента для разных значений Ep (энергии первичного пучка) приведены в справочниках.

2.5. Описание экспериментальной установки

Сверхвысоковакуумная система Omicron Multirpobe STM предназначена для исследования морфологии и химического состава поверхности твердых тел методами сканирующей туннельной микроскопии (СТМ), атомно-силовой микроскопии (АСМ) и электронной спектроскопии.

Система состоит из аналитической камеры объемом ~150 л (рис. 2.16а, 2.16б, поз.11), изготовленной из немагнитной нержавеющей стали, специально предназначенной для прецизионной электронной спектроскопии. В рабочем объеме ионно-геттерным (рис. 2.16б, поз.24) и титановым сублимационным (рис. 2.16б, поз.23) насосами поддерживается давление

10-10 Торр. Турбо-молекулярный насос (рис. 2.16а, 2.16б, поз.26) служит для откачки системы после развакуумирования и при работе ионной пушки (рис. 2.16, поз. 9), а также для откачки шлюзовой камеры (рис. 2.16, поз.21), через которую загружаются образцы (рис. 2.16в, поз. 19). Предварительный вакуум в магистрали создается роторно-пластинчатым форвакуумным насосом (рис. 2.16б, поз.27) через ловушку из активированного алюминия, которая предотвращает попадание паров масла из форвакуумного насоса в турбо-молекулярный насос.

Для возбуждения Оже-электронов применяется электронная пушка EKF-300 (рис. 2.16, поз.10) с вольфрамовым катодом (ускоряющее напряжение до 5 кВ, ток пучка до 5 А). Фокусировка пучка осуществляется одной электростатической линзой. Диаметр электронного пучка составляет 0.5 – 1 мм. Для позиционирования электронного зонда на образце

применяются отклоняющие пластины,

Система включает в себя ионную пушку ISE-10 (рис. 2.16, поз.9) для очистки образцов ионным распылением и

49

профилирования состава по глубине (ускоряющее напряжение до 5 кВ, ток пучка до 30 А, диаметр пучка может варьироваться в пределах 1-25 мм). Отклоняющая система в данной конструкции отсутствует, поэтому позиционирование ионного пучка в необходимой области образца производится с помощью манипулятора (рис. 2.16б, 2.16в, поз.17).

Особенностью конструкции пушки ISE-10 является то, что газ, используемый для травления, подается из резервуара через клапан-натекатель непосредственно в ионизационную камеру пушки, а не в вакуумный объем. При этом одновременно происходит откачка газа при помощи турбовакуумного насоса, так, что во время травления в вакуумной камере сохраняется динамическое равновесие (режим дифференциальной откачки). Преимуществом такого режима является меньшее загрязнение вакуумного объема, меньшее давление в вакуумной камере, а также большая эффективность ионизации газа. Все это позволяет использовать различные (не только инертные) газы, включая кислород.

Для регистрации спектра Оже-электронов служит полусферический анализатор энергий электронов ЕА-125 (рис. 2.15, поз.1) с радиусом полусферического конденсатора 125 мм. При помощи коллиматора (рис. 2.15, поз.6), состоящего из 4-х электростатических линз, электронный пучок фокусируется на входную щель анализатора (рис. 2.16в, поз.3). Кроме того, с помощью фокусирующих линз коллиматора у анализатора можно менять угол сбора анализируемых электронов. Анализатор содержит набор входных (рис. 2.16в, поз.3) и выходных (рис. 2.16в, поз.4) щелей различного размера, позволяющих менять разрешение и чувствительность прибора. Детектирование осуществляется пятиканальным (5 ВЭУ) блоком регистрации (рис. 2.16б, поз.5). Диапазон регистрируемых энергий электронов составляет 0 – 2000 эВ.

50