Материал: 33_Rezhimy_post_i_sin_toka_v_LETs_2014

Полное сопротивление содержит в своем составе активное сопротивление r, которое отличается по величине от сопротивления, измеренного на постоянном токе, в силу проявления явления поверхностного эффекта.

Суть поверхностного эффекта состоит в следующем. Плотность переменного тока по сечению проводника распределяется неравномерно. Максимальные значения плотности тока имеют место у поверхности проводника, минимальные – на оси проводника. Вследствие этого сопротивление проводника увеличивается по сравнению со случаем постоянного тока. Проявление поверхностного эффекта тем больше, чем больше частота тока. При 50 Гц такое проявление незначительно, т. е. сопротивления, измеренные при нулевой частоте (постоянный ток) и при частоте 50 Гц, отличаются друг от друга незначительно.

Входящее в состав полного сопротивления z индуктивное сопротивление хL = ωL относится к разряду реактивных сопротивлений. В отличие от активного сопротивления r, которое связано с потерями электрической энергии, реактивное сопротивление xL определяется обратимыми процессами преобразования энергии магнитного поля, которые не сопровождаются потерями электрической энергии.

С учетом уравнения (3.29) угол сдвига фаз в этом случае рассчитывается по формуле:

В зависимости от соотношения между xL и r угол сдвига фаз может принимать любое значение между нулем и 2 . В предельных случаях цепь становится чисто активной (L = 0) или чисто реактивной (r = 0). На рис. 3.8, а изображена временная диаграмма для случая r = xL ( 45 ), ей соответствует векторная диаграмма, представленная на рис. 3.8, б.

Особенности построения векторной диаграммы: поскольку имеет место последовательное соединение элементов r и L, то вектор тока Im отложен как исходный; относительно тока отложены векторы падений напряжений xL Im и rIm ; геометрическим сложением получен вектор входного напряжения Um . Масштабы напряжения и тока выбраны не зависимыми друг от друга.

Аналогичные преобразования для цепи с r и C (см. рис. 3.7, б) привели бы к следующему результату:

80

Угол сдвига фаз в данном случае отрицателен и может принимать любое значение в диапазоне от нуля до 2 . Следовательно, при любых соотношениях между r и xC входное напряжение цепи отстает по фазе от тока.

разряду реактивных сопротивлений, поскольку значение этого сопротивления обусловливается обратимыми процессами изменения энергии электрического поля.

На рис. 3.9, а приведена временная диаграмма для случая r = xС,45 . Этой диаграмме соответствует векторная диаграмма на рис. 3.9, б.

Выявленные фазовые соотношения между напряжением и током в индуктивности и емкости обусловлены разной физической природой магнитного и электрического полей, что находит выражение в следующих парах соотношений:

81

для индуктивности –

u L diL ;

L dt (3.35)

iL L1 uLdt;

для емкости –

i C duC ;

C dt (3.36)

uC C1 iC dt.

Интегральной величиной в случае индуктивности является ток, а в емкости – напряжение. Именно эти величины являются запаздывающими по фазе при любых изменениях напряжения и тока во времени.

При исследовании любых цепей синусоидального тока используются установленные понятия сопротивления: r – активное, xL и xC – реактивные,

z– полное.

3.3.Основы комплексного (символического) метода расчета электрических цепей синусоидального тока

Используемые в подразд. 3.2 соотношения для вычисления мгновенных значений напряжения и тока неудобны для расчета сложных цепей, так как приводят к громоздким выражениям, требующим значительного объема преоб-

82

разований и вычислений. Существенное упрощение расчетов достигается переходом к комплексным числам и соотношениям в комплексной форме.

Любое комплексное число, как известно, можно представить в различных формах:

где A a2 b2 ; arctg ba ; j 1 .

В основу дальнейших рассуждений положим равенство

которое может быть применено для определения комплексных функций времени. На рис. 3.10 изображен вектор, вращающийся с угловой скоростью ω на

комплексной плоскости.

+j

Рис. 3.10. Вращающийся вектор на комплексной плоскости

Проекции вращающегося вектора на оси действительных и мнимых значений представляют собой гармонические функции, поэтому можно записать:

83

Величину Am называют комплексной амплитудой.

Дифференцирование и интегрирование выражения (3.40) приводит к соотношениям:

Соотношение (3.40) характеризуется следующим свойством: по любой из трех составляющих этого выражения можно восстановить две другие. Угловая частота, как правило, бывает задана. Такими же свойствами характеризуются и выражения системы (3.42).

Можно утверждать, что при известной частоте ω полную информацию обо всех составляющих выражения (3.40) имеет комплексная амплитуда (3.41).

Очевидны еще следующие свойства (3.40):

суммированию комплексных функций слева соответствует суммирование комплексных функций справа;

умножению левой части на постоянный множитель соответствует умножение правой части на тот же множитель.

Установленные свойства позволяют вести речь об однозначном соответствии между мнимой частью уравнения (3.40) слева и комплексной амплитудой справа:

Это означает, что при математическом исследовании электрической цепи синусоидального тока операции с синусоидальными функциями можно заменить операциями с комплексными числами (комплексными амплитудами).

Соотношения (3.42) определяют аналогичные (3.43) соответствия для производной и интеграла:

84