Материал: Методические указания к выполнению лабораторных работ по гидравлике. Бабкин В.Ф., Журавлева И.В

Внимание! Если размещение файла нарушает Ваши авторские права, то обязательно сообщите нам

4.2. Краткие теоретические сведения

Для потока реальной жидкости при установившемся движении уравнение Бернулли для произвольно выбранных сечений I-I и II-II имеет вид

 

Р

 

 

α

 

υ2

 

Р

2

 

α

 

υ2

 

 

z1 +

 

1

+

 

1

1

= z2 +

 

+

 

2

2

+ h12 ,

(4.1)

g

 

g

 

 

 

 

 

2g

 

 

 

 

2g

 

 

где z - удельная потенциальная энергия положения центра тяжести сечения потока, отсчитанная от произвольно выбранной горизонтальной плоскости сравнения. В нашем случае за плоскость сравнения принимается плоскость, проходящую через центр тяжести первого сечения;

Р/γ - удельная потенциальная энергия давления (пьезометрическая высота); υ2/(2g) - удельная кинетическая энергия потока (скоростной напор);

α - коэффициент, учитывающий неравномерность распределения скоростей по сечению потока. Для струйки можно считать α=1;

h1-2 - потеря полной удельной энергии потока на преодоление сопротивления на участке между рассматриваемыми сечениями.

С геометрической точки зрения все члены уравнения (4.1) выражают вы-

соты и имеют размерность длины. Физический смысл уравнения - закон сохранения энергии при движении жидкости.

Энергетический смысл уравнения Бернулли - полная удельная энергия потока (Е) на участке

E = z +

Р

+

α υ2

,

(4.2)

g

 

2g

 

 

 

 

 

а геометрический смысл - полный гидродинамический напор (Н), который может быть измерен высотой уровня жидкости в трубке полного напора, представляющей L-образную открытую трубку, поставленную одним концом навстречу потоку.

Сумма членов (h=z+P/γ) называется гидростатическим напором и измеряется высотой жидкости в пьезометрах, установленных в сечениях. Тогда пьезометрический напор можно выразить из последнего равенства:

P/γ=h-z. (4.3)

15

Откуда давление находится как

Р=γ(h-z),

(4.4)

где γ =1000 кГ/м3 - удельный вес воды.

Разница между полным гидродинамическим и гидростатическим напора-

ми равняется скоростному напору:

Н-h= υ2 .

(4.5)

2g

 

Из формулы (4.5) определяется скорость:

υ =

 

.

 

2g (H h)

(4.6)

4.3. Описание экспериментальной установки

Установка (рис. 6) представляет собой наклонный к горизонту водомер Вентури, сначала плавно сужающийся от диаметра d1=40 мм до d2=20 мм, а потом плавно расширяющийся до диаметра d1. В трех сечениях установлены пьезометры 1,2,3 и трубки полного напора 1',2',3'. Концы всех трубок установлены на оси симметрии водомера Вентури. Поток воды создается с помощью напорного бака Б и регулируется вентилем В.

Рис. 6. Схема установки с расходомером Вентури

16

4.4.Порядок выполнения работы

1.Для определения положения центров тяжести сечений 2 и 3 установки

(рис. 6) z2 и z3 воспользуемся геометрическим подобием треугольников. Для этого необходимо от точки изгиба трубы отмереть длину С=200 см и найти высоту (b) от горизонтальной плоскости, проходящей через точку изгиба трубы.

C

b

L

z

 

а

Используя подобие треугольников, из соотношений найти искомые величины:

 

L12

=

z2

,

L13

=

z3

;

 

C

 

b

 

C

 

b

 

где L1-2 и L1-3- расстояния между сечениями 1-2

и 1-3;

z2, z3 - положения центров тяжести 2-го и 3-го сечений.

2.Открыть вентиль В, установить некоторый расход жидкости через водомер Вентури.

3.Измерить и занести в табл. 4:

а) высоты уровней жидкости в пьезометрах в рассматриваемых трех сече-

ниях h1, h2, h3;

б) высоты уровней жидкости в трубках полного напора Н1, Н2, Н3.

4.

Вычислить во всех трех сечениях:

 

а) пьезометрический напор и давление по формулам (4.3) и (4.4);

 

б) скоростные напоры и скорости по формулам (4.5) и (4.6).

 

5.

Вычислить потери напора на участках по отношению к первому сечению:

 

h1-21 - Н2 ; h1-3=H1- H3 .

(4.7)

17

 

 

 

 

 

 

 

Таблица 4

 

 

 

Форма записи результатов измерений

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Сечения

z, см

h, см

H, см

Потери напора, см

Давление Р,

Скорость, υ, м/с

 

по ф-ле

из ф-лы

 

кГ/см2

 

 

 

 

 

 

 

(4.6)

(4.8)

 

1

0

 

 

 

 

 

 

 

2

 

 

 

 

 

 

 

 

3

 

 

 

 

 

 

 

 

b =______ мм; L1-2 = ______ мм; L1-3= _______ мм.

6. По данным табл. 4 в масштабе на миллиметровой бумаге построить пьезометрическую и напорную линии с отметкой в каждом сечении четырех высот: геометрической z, пьезометрической P/γ, скоростной υ2/(2g) и потери напора h1-2; h 1-3. За плоскость сравнения принять плоскость, проходящую через ось потока в первом сечении.

7. По водомеру и секундомеру определить, за какое время по трубопроводу

протекает объем воды W=10000 см3. t= ____

c и определить объёмный рас-

ход Q и средние скорости υ1, υ2, υ3 по формуле

υ=4 Q/(π d2).

(4.8)

Убедиться по результатам расчёта, что для струйки выполняется уравнение сохранения расхода в виде

υ1 S1=υ2 S2=υ3 S3 ,

(4.8 a)

где в качестве площадей S взяты полные площади сечений водомера Вентури. 8. Сделать вывод о зависимости давления и скорости от площади сечения

потока.

Контрольные вопросы

1.Каковы энергетический и геометрический смыслы уравнений Бернулли?

2.Для каких потоков справедливо уравнение Бернулли в виде (4.1)?

3.Почему для струйки можно считать α=1?

4.Будут ли отличаться между собой скоростные напоры в данном сечении, замеряемый трубкой полного напора и вычисленный по средней скорости? Обоснуйте свой ответ.

18

ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 5

ИЗУЧЕНИЕ РЕЖИМОВ ТЕЧЕНИЯ ЖИДКОСТИ В НАПОРНОМ ТРУБОПРОВОДЕ

Тема для изучения:

Ламинарное и турбулентное течение жидкостей.

5.1. Цели работы

1.Визуальное наблюдение устойчивых ламинарного и турбулентного режимов течения жидкости.

2.Проверка этих режимов по числам Рейнольдса.

5.2. Краткие теоретические сведения

Опыт показывает, что возможны два режима или два вида движения жидкостей и газов: ламинарный и турбулентный.

Ламинарное движение характеризуется упорядоченным перемещением отдельных частиц без перемешивания и без пульсаций скоростей и давлений. Если в прямой трубе постоянного сечения течение жидкости ламинарное, то все линии тока направлены параллельно оси трубы.

Турбулентное (беспорядочное) движение характеризуется интенсивным перемешиванием частиц жидкости и пульсациями скоростей и давлений. Отдельные частицы жидкости при турбулентном движении имеют причудливые траектории, т.к. наряду с основным продольным перемещением жидкости вдоль трубы существуют поперечные перемещения и вращательное движение отдельных объемов жидкости.

Существование двух видов движения экспериментально подтверждено О. Рейнольдсом. На основании опытов он установил, что значение критической скорости прямо пропорционально кинематической вязкости жидкости и обратно пропорционально диаметру трубы:

υкр=

k ν

,

(5.1)

d

19

Источник: https://studfile.net/preview/16565060/