Для потока реальной жидкости при установившемся движении уравнение Бернулли для произвольно выбранных сечений I-I и II-II имеет вид
|
Р |
|
|
α |
|
υ2 |
|
Р |
2 |
|
α |
|
υ2 |
|
|
z1 + |
|
1 |
+ |
|
1 |
1 |
= z2 + |
|
+ |
|
2 |
2 |
+ h1−2 , |
(4.1) |
|
g |
|
g |
|
|
|||||||||||
|
|
|
2g |
|
|
|
|
2g |
|
|
|||||
где z - удельная потенциальная энергия положения центра тяжести сечения потока, отсчитанная от произвольно выбранной горизонтальной плоскости сравнения. В нашем случае за плоскость сравнения принимается плоскость, проходящую через центр тяжести первого сечения;
Р/γ - удельная потенциальная энергия давления (пьезометрическая высота); υ2/(2g) - удельная кинетическая энергия потока (скоростной напор);
α - коэффициент, учитывающий неравномерность распределения скоростей по сечению потока. Для струйки можно считать α=1;
h1-2 - потеря полной удельной энергии потока на преодоление сопротивления на участке между рассматриваемыми сечениями.
С геометрической точки зрения все члены уравнения (4.1) выражают вы-
соты и имеют размерность длины. Физический смысл уравнения - закон сохранения энергии при движении жидкости.
Энергетический смысл уравнения Бернулли - полная удельная энергия потока (Е) на участке
E = z + |
Р |
+ |
α υ2 |
, |
(4.2) |
|
g |
|
2g |
||||
|
|
|
|
|
||
а геометрический смысл - полный гидродинамический напор (Н), который может быть измерен высотой уровня жидкости в трубке полного напора, представляющей L-образную открытую трубку, поставленную одним концом навстречу потоку.
Сумма членов (h=z+P/γ) называется гидростатическим напором и измеряется высотой жидкости в пьезометрах, установленных в сечениях. Тогда пьезометрический напор можно выразить из последнего равенства:
P/γ=h-z. (4.3)
15
Откуда давление находится как
Р=γ(h-z), |
(4.4) |
где γ =1000 кГ/м3 - удельный вес воды.
Разница между полным гидродинамическим и гидростатическим напора-
ми равняется скоростному напору:
Н-h= υ2 . |
(4.5) |
2g |
|
Из формулы (4.5) определяется скорость:
υ = |
|
. |
|
2g (H −h) |
(4.6) |
Установка (рис. 6) представляет собой наклонный к горизонту водомер Вентури, сначала плавно сужающийся от диаметра d1=40 мм до d2=20 мм, а потом плавно расширяющийся до диаметра d1. В трех сечениях установлены пьезометры 1,2,3 и трубки полного напора 1',2',3'. Концы всех трубок установлены на оси симметрии водомера Вентури. Поток воды создается с помощью напорного бака Б и регулируется вентилем В.
Рис. 6. Схема установки с расходомером Вентури
16
1.Для определения положения центров тяжести сечений 2 и 3 установки
(рис. 6) z2 и z3 воспользуемся геометрическим подобием треугольников. Для этого необходимо от точки изгиба трубы отмереть длину С=200 см и найти высоту (b) от горизонтальной плоскости, проходящей через точку изгиба трубы.
C
b |
L |
|
z |
||
|
а
Используя подобие треугольников, из соотношений найти искомые величины:
|
L1−2 |
= |
z2 |
, |
L1−3 |
= |
z3 |
; |
|
C |
|
b |
|
C |
|
b |
|
где L1-2 и L1-3- расстояния между сечениями 1-2 |
и 1-3; |
|||||||
z2, z3 - положения центров тяжести 2-го и 3-го сечений.
2.Открыть вентиль В, установить некоторый расход жидкости через водомер Вентури.
3.Измерить и занести в табл. 4:
а) высоты уровней жидкости в пьезометрах в рассматриваемых трех сече-
ниях h1, h2, h3;
б) высоты уровней жидкости в трубках полного напора Н1, Н2, Н3.
4. |
Вычислить во всех трех сечениях: |
|
а) пьезометрический напор и давление по формулам (4.3) и (4.4); |
|
|
б) скоростные напоры и скорости по формулам (4.5) и (4.6). |
|
|
5. |
Вычислить потери напора на участках по отношению к первому сечению: |
|
|
h1-2=Н1 - Н2 ; h1-3=H1- H3 . |
(4.7) |
17
|
|
|
|
|
|
|
Таблица 4 |
|
|
|
|
Форма записи результатов измерений |
|
|
|||
|
|
|
|
|
|
|
|
|
Сечения |
z, см |
h, см |
H, см |
Потери напора, см |
Давление Р, |
Скорость, υ, м/с |
|
|
по ф-ле |
из ф-лы |
|
||||||
кГ/см2 |
|
|||||||
|
|
|
|
|
|
(4.6) |
(4.8) |
|
1 |
0 |
|
|
|
|
|
|
|
2 |
|
|
|
|
|
|
|
|
3 |
|
|
|
|
|
|
|
|
b =______ мм; L1-2 = ______ мм; L1-3= _______ мм.
6. По данным табл. 4 в масштабе на миллиметровой бумаге построить пьезометрическую и напорную линии с отметкой в каждом сечении четырех высот: геометрической z, пьезометрической P/γ, скоростной υ2/(2g) и потери напора h1-2; h 1-3. За плоскость сравнения принять плоскость, проходящую через ось потока в первом сечении.
7. По водомеру и секундомеру определить, за какое время по трубопроводу
протекает объем воды W=10000 см3. t= ____ |
c и определить объёмный рас- |
ход Q и средние скорости υ1, υ2, υ3 по формуле |
|
υ=4 Q/(π d2). |
(4.8) |
Убедиться по результатам расчёта, что для струйки выполняется уравнение сохранения расхода в виде
υ1 S1=υ2 S2=υ3 S3 , |
(4.8 a) |
где в качестве площадей S взяты полные площади сечений водомера Вентури. 8. Сделать вывод о зависимости давления и скорости от площади сечения
потока.
1.Каковы энергетический и геометрический смыслы уравнений Бернулли?
2.Для каких потоков справедливо уравнение Бернулли в виде (4.1)?
3.Почему для струйки можно считать α=1?
4.Будут ли отличаться между собой скоростные напоры в данном сечении, замеряемый трубкой полного напора и вычисленный по средней скорости? Обоснуйте свой ответ.
18
ЛАБОРАТОРНАЯ РАБОТА № 5
Тема для изучения:
Ламинарное и турбулентное течение жидкостей.
1.Визуальное наблюдение устойчивых ламинарного и турбулентного режимов течения жидкости.
2.Проверка этих режимов по числам Рейнольдса.
Опыт показывает, что возможны два режима или два вида движения жидкостей и газов: ламинарный и турбулентный.
Ламинарное движение характеризуется упорядоченным перемещением отдельных частиц без перемешивания и без пульсаций скоростей и давлений. Если в прямой трубе постоянного сечения течение жидкости ламинарное, то все линии тока направлены параллельно оси трубы.
Турбулентное (беспорядочное) движение характеризуется интенсивным перемешиванием частиц жидкости и пульсациями скоростей и давлений. Отдельные частицы жидкости при турбулентном движении имеют причудливые траектории, т.к. наряду с основным продольным перемещением жидкости вдоль трубы существуют поперечные перемещения и вращательное движение отдельных объемов жидкости.
Существование двух видов движения экспериментально подтверждено О. Рейнольдсом. На основании опытов он установил, что значение критической скорости прямо пропорционально кинематической вязкости жидкости и обратно пропорционально диаметру трубы:
υкр= |
k ν |
, |
(5.1) |
d |
19